Layertec 二极管/YAG/蓝宝石激光器组件

二极管激光器的组件

二极管激光器被广泛用于测量应用中，例如导频激光器，泵浦固态激光器和直接进行材料加工。 尽管二极管激光器不需要外部谐振器光学器件，并且大多与光纤耦合，但是许多应用仍需要高质量的光束控制光学器件，例如光束组合器或扫描镜，如下页所示。 有关固态激光器的泵浦反射镜和二极管激光器的合束器的更多信息，请参见此处或此处的产品目录第36-39和84-85页。

转向镜

图1：宽带转向镜的反射光谱可用于808nm至980nm之间的所有二极管激光器（AOI = 45°，s和p偏振）

扫描镜

图2：805至940 nm之间的二极管激光器扫描镜的反射光谱，R> 50％在630和670 nm之间（先导激光）：HRr（22°– 58°，805 – 940 nm）> 99.3％+ Rr（22°– 58°，630 – 670 nm）> 50％

Ø根据要求扫描其他规格的镜子

Ø有关扫描镜的更多信息和示例，请参见我们目录中的第82-83页和第94-95页

薄膜偏振片

图3：宽带薄膜偏振器在940 – 970nm处的反射光谱：HRs（45°，940 – 970nm）> 99.9％+ Rp（45°，940 – 970nm）<1％

Ø薄膜偏振片特别适用于大功率激光二极管的偏振耦合

Ø对于大功率940nm的辐射，我们建议使用SUPRASIL 300或SUPRASIL 3001/3002作为基材，因为标准的熔融石英在此波长附近显示吸收带

二极管激光器的传统陡边合束器

Ø图4：常规陡边滤光片HR（980 nm）> 99.9％和HT（915 nm）> 95％的透射光谱用作915 nm和980 nm的泵浦激光二极管的合成器； AOI = 22.5°（a）和AOI = 45°（b）

Ø在AOI = 22.5°时，常规的陡峭边缘滤光片将915nm和980nm分离为p和s偏振，从而也分离了非偏振光

Ø为了在AOI = 45°时保持陡峭的边缘，辐射必须被极化，并且只能使用一种极化。非偏振光会显着改变边缘的斜率

用于非偏振光的特殊的陡峭边缘合成器

图5：特殊陡沿滤光片HRr（45°，980nm）> 99.8％+ HTr（45°，940nm）> 97％的透射光谱

Ø即使在45°入射下，这种类型的滤光片也可用作s偏振光和p偏振光的分离器或组合器

Ø两种偏振的切边/切边仅显示约10 nm的光谱距离

Ø因此，这些滤光片可用作AOI = 45°时940 nm和980 nm二极管的非偏振光的组合器

Ti：蓝宝石激光器的组件

在这里，我们介绍了使用ns脉冲工作的Ti：Sapphire激光器的光学组件。 请注意，所有这些组件都针对平滑的群延迟（GD）频谱进行了优化，以实现宽调谐范围。 但是，这些组件并未针对组延迟分散（GDD）进行优化。 fs脉冲所需的此类光学元件在此处以及我们的目录第52-63页中进行了介绍。

反射镜

图1：宽带激光镜的反射率（a）和GD（b）光谱

图2：宽带泵镜的反射率（a）和GD（b）光谱

图3：宽带转向镜的反射率（a）和GD（b）光谱

特殊功能

Ø反射镜的反射率*（取决于设计，R> 99.9％…R> 99.98％）

Ø光谱公差：中心波长的1％

Ø根据客户要求的中心波长，部分反射器的带宽和反射率

输出耦合器和分束器

图4：标准和宽带输出耦合器的反射光谱（a）以及具有特殊反射率曲线的输出耦合器的反射光谱，可以补偿激光器的放大特性（b）;

也可以看看：

B. Jungbluth，J。Wueppen，J。Geiger，D。Hoffmann和R. Poprawe：“高性能，可调谐的纳秒级Ti：蓝宝石激光器”，发表于：固态激光器XV：技术和设备，Proc.Natl.Acad.Sci。USA SPIE Vol。 6100，6100-20，圣何塞2006

图5：宽带分束器PRr（45°，650 – 1050nm）= 50±3％的反射率（a）和GD（b）光谱

特殊组件

图6：860nm窄带腔内滤光片的透射光谱，用于从Ti：蓝宝石光谱中选择一个波长

图7：特殊转向镜的反射光谱将Ti：蓝宝石激光辐射的可见部分与NIR部分分开